超导物理的发展

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发信人: Solo (solo~~戴着枷锁跳舞), 信区: Physics 7 ~" V; }+ g {3 \# X标 题: 超导物理的发展 5 F" k: \5 }& O发信站: 异域桃源 (Thu Jan 31 21:58:35 2002), 转信 顾名思义，超导体是指在低温下（一个临界温度，$T_C$，以下）电阻为零的一类导体 。 在Kamerlingh Onnes发现Hg的超导电性之后，又接连发现多种金属、 合金在低温下都有这种超导现象产生。因此，零电阻（完全导体）成为超导体的第一个 标志。 第二个被发现的特征标志是超导体的完全抗磁性，也就是Meissner效应。 即使超导体在正常态时就处于磁场之中，当温度降低进入超导态时，磁力线也不会存在 于超 导体穿透深度（$\lambda$，典型值在500$\AA$左右）以内的部分。如果磁场大于一个临 界磁场时， 超导态就被破坏。从热力学的角度来看，也就是超导态的自由能比正常态的自由能要低 4 `2 c! a+ A& t) Q： / \9 }8 x: a! O' L: y% F\begin{equation} {{H_C}^2(T) \over {8 \pi}} = f_n(T)-f_s(T) \end{equation} ( ?& x/ l4 }/ U$ y% y这里，$f_n$和$f_s$分别是零场下的正常态、超导态的单位体积的Helmholtz自由能。并 且， $H_C(T)$与温度的关系可以用一个二次函数的经验公式来表述： 6 \8 l/ n- N* [4 A$ X& Z3 h. g p( h\begin{equation} ' M2 x4 g+ l+ K2 a- `, r# e' S c' q{H_C}(T) \approx H_C(0)[1-(T/T_C)^2] \end{equation}

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2: 超导体的Meissner效应反映出超导体与简单的完全导体的本质不同，揭示了超导态实际 7 x0 S3 l+ a& w8 N2 d- S* }是一个热力学态，有着更加深刻的物理背景。 ( U; A# m* l L% e# V' ^4 x( P2 d\section{超导发展简介} 自从超导电性发现至今，超导研究的发展已有近九十年的历史，现在，人们对超导电性 的研究已经涵盖了整个固体物理学，晶体结构、薄膜技术、输运性质、磁通钉扎、光能 9 O1 X% s4 }. I谱结构、 , ? Q/ ^/ ^0 P- q8 P% {1 M& P电子态等等一系列问题的提出和进一步澄清，极大地促进了凝聚态物理的发展，并 多次形成世界性的研究热潮。这里，我们就对这几十年的超导研究的发展做一个简要的 回顾\cite{zhang}： 从1911年Onnes发现超导电性到1957年BCS理论的产生，是人们对传统高临界温度超导体 5 H& e; V4 k! ]: X2 m0 H" |: ]进行探索和认识 的阶段。主要的发现和研究工作有： 3 b$ [) J1 q& p7 E5 K" |2 D9 b1911年，H．Hamerligh Onnes利用液氦发现Hg在4．2 K附近电阻突然降为零，首次发现 6 D7 m7 Z- `! {5 |超导态 的第一特征，零电阻现象，从而揭开了超导研究的帷幕。 # d0 ^& { R( x/ X1933年，Meissner和Ochsenfeld发现超导态的第二个特征， 9 s9 ^6 J6 M: V4 ^; n R1 {完全抗磁性。几乎同时，关于超导现象的微观机制理论，以及一系列唯象理论逐步开始 建立。 1934年，C．J．Gorter和H．B．G．Casimeir在相变热力学基础上， - Q, P6 i, M9 v' o4 R提出了超导相的二流体唯象模型，即假设在超导相中有一些共有化电子变成了高度有序 的超导电子， 在$T_C$以下的超导态中共有化电子分成凝聚和未凝聚两部分， * ~0 _( g) v2 s$ [5 ]2 P1 l即超导电子和正常电子两部分。该模型统一解释了包括零电阻在内的许多超导现象。 1935年，伦敦兄弟（F.London和H．London）在二流体模型和Maxwell方程组的基础上， 提出了超导体的电动力学的唯象理论，该理论成功地解释了Meissner效应和零电阻现象 ' g, D4 J* `- W7 D1 P8 [， 3 f" ~+ b$ l# F# F c. d并引入穿透深度概念，即外加磁场时，在超导体表面附近一定范围内有非零的磁场存在 1 v+ I' [/ v* O# d0 k。 1950年，Pippard对London理论做了重要修正，提出了非局域理论，引入了相干长度概念 ; y3 z$ `! m- k" a+ i5 g7 F) h， $ d3 s3 q4 P8 z: q即超导电子相关联的距离，本质上即是超导电子波函数的空间范围， 解释了金属中电子平均自由程(L)与穿透深度(l)的关系的实验事实。 1950年，Ginzburg 和Landau在Landau 二级相变理论的基础上， 2 F+ c+ g9 i |/ t2 _6 r3 `建立了超导电性的唯象理论G-L方程。Arikov，Gor'kov 根据此理论， 2 m/ P& T5 m) y形成了具有微观理论基础的GLAG理论，为和应用密切有关的第二类超导体研究打下了理 论基础。 " J- ]7 x5 F m; {同年，Frolich提出电声相互作用可能是决定超导电性出现的关键因素， 5 m! M7 Q: Q; Q0 f" }并预言了同位素效应的产生。

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3: 到本世纪五十年代，人们所认识到的重要超导性质有：
零电阻效应；Meissner效应，超导态电子比热的指数规律；$T＝T_C$时，
! G3 y4 G0 u, B6 v) y1 o1 N# x超导—正常相变时电子比热跃迁；微波吸收边效应；同位素效应，Pippard非局域效应，
& H8 F. ?7 w% b" a$ z正常区与超导区之间的界面能；正常—超导相变前后晶体结构无变化。1956年，
# N2 J9 ], ~. y, L; b. V& G- uCooper在对一个简单的双电子模型进行计算后指出，电子通过声子为媒介可以产生净的
5 D+ w1 S; L1 H0 B  x$ D3 c+ B吸引作用，
( w8 d! K  ?+ a5 L; Z次年（1957年），Bardeen，Cooper和Schriefer提出了著明的BCS弱耦合理论，指出超导
% F- L9 j6 f: T4 p8 M2 r电性的电声机制，
1 ]- u+ ~$ d: w' I# a建立了第一个超导微观理论．在超导体内，费米面附近的两个动量大小相等，
方向相反及自旋相反的电子通过交换虚声子形成Cooper对，
超导电性的基本特征是由Cooper二体关联所引起的，而取总动量为零，
% u9 v3 d* f# C' j/ ^及单一态自旋波函数的对来处理这种二体关联。
BCS理论给出了超导态的微观图象，建立了超导基态，成功解释了诸如同位素效应，
超导能隙，Meissner效应，单电子隧道效应等实验事实，
使人们认识到超导现象是微观量子效应在宏观尺度上的体现。
9 @& j# G4 {, {% r, [4 ]伴随着实用超导体材料的发展，超导电子器件得到相应发展，
并且进行了大量超导技术应用的实验室探索。

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4:  1952年发现了 $V_3Si$($T_C$=l7 K)，
4 a" T' W& O# [+ E; k$Nb_3Sn$($T_C$＝18.3 K)等第二类超导体。
这些超导体具有高的临界磁场。由此开始了超导强电方面的应用研究。
; G5 O. Q' V6 {8 f8 {# I1960 年出现了第一个超导强磁体，60年代初制成了超导单极电机。
Giaver发现了超导结单电子遂道效应。1962年，
1 C1 j: L7 o. A# x/ ]Josephson发现的超导电子对隧道效应在应用领域得到较快的发展，
并逐步形成了一个新兴的学科。
: F. B2 X- V7 h9 u$ N前面近半个世纪的发展、特别是60年代初第二类超导体和超导隧道效应的发现一方面大
大加深了对
超导电性的认识，也为超导电技术的应用奠定了基础。
& i% T7 X6 x# ?9 b4 e1 r# s在六十年代之前，人们主要以研究元素超导体为主，如Hg、Pb、Sn、In、Ta、Nb与Ti
等众多金属元素超导体，并且发现了许多具有超导电性的合金及NaCl结构的过渡族金属
碳化物和氮化物。
; {0 I2 h! h% k7 I同时不同于传统研究的非常规超导体的研究也开始蓬勃发展。

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5: 1964 年Schooley等发现了第一个氧化物超导体$SrTiO_3$($T_C$=0.3 K)， # v# i$ a. T% w$ |5 ]/ d此后包括 钛矿结构的$BaPb_{1-x}Bi_xO_3$($T_C$=13 K)， $Li_{l+x}Ti_{2-x}O_4$， . I& b/ v6 D. `! p简并半导体SnTe等。低维的层状化合物$NbSe_2$和$NbS_2$， ) l' q7 j1 S$ L, f硫硒碲化合物等系列低载流子密度超导体被陆续发现。 + f+ H) m1 J5 o# ? ^" B) k! X* n1975 年，Andres发现第一个重费米子超导体，$CeCu_2Si_2$, $UBe_{13}$, $UPt_3$, $UPd_2Al_3$ 等系列重费米子化合物被发现，其反常性质引起了物理学家的浓厚兴趣。 1977 年，有关磁性超导体$ErRh_4B_4$，$HoMo_6S_8$的报道受到关注． 1980 年，Jerome发现第一个有机化合物超导体$(TMTSF)_2PF_6$， $ |/ H: T. o0 M* C此后陆续发现了更多的有机超导材料，特别是$C_60$的发现及特性的研究至今是一个研 6 _; H. d6 k' ]+ {5 i究热点。 其它非常规超导体包括超晶格超导体如 Nb/Ge, Nb/Cu, V/Ni, 非晶态超导体等亦被发现和研究，如非晶态Bi，Be膜，非晶态Zr基合金，Mo基合金等． 同时，科学家们坚持不懈地探索超导转变温度高的新超导材料．但是直到1985年， 最高的 $T_C$ 2 @$ j7 \: z3 r" ?仍是1973年发现的 $Nd_3Ge$ 薄膜，$T_C$为23.2 K。 1986 年高温超导体的发现，掀起了全球探索高温超导体研究的热潮， 成为超导研究中一段激动人心的历史。1986年，J. G. Bednorz 和 K. A. Muller 发现了La-Ba-Cu-O超导体，其临界温度达到35 K。1987年2月美国Houston大学的朱经武 ， . g0 w2 `: t# j中国科学院物理所的 忠贤等人各自独立地发现了液氮温度以上的?化物超导体YBCO， 随后又有Bi系，Tl系，Hg系氧化物超导体被发现，揭开了人类对超导本质的认识， I. l0 a8 Y" |" C- a' s) i尤其是超导技术开发，应用的新里程碑。 1 |8 m2 g: g6 p5 k5 H

; F6 ?* T- x. K; O0 }

以高温超导体和其它材料集成的新的功能材料的器件研究成为凝聚态物理， 材料科学和信息科学相结合的一个新的领域。超导技术必将影响到现代文明的一切技术。 ; p" T/ B6 w3 M$ S% d! g超导磁体技术，超导磁悬浮技术，超导电子计算机，电能输运工程，电力工程， $ Z9 X8 P* o! G磁流体发电，超导线圈储能器件，生物磁学，强磁下的物性学，地球物理探矿技术， 2 Z7 O z6 p$ ]6 N8 l特别是Josephson结及SQUID的应用。

- T" n- N c) @. {

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Superconductor Animations and 3-D Figures | University of Texas at Austin

Stripes and Vortices in Motion | University of Michigan 3 P7 b5 {! }+ { ; e: M( [# e1 j# ~* Q4 X3 F' d! \1 Z

Perovskite Structures | Center for Computational Materials Science $ h f9 B3 }2 E, l

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Bose-Einstein Condensation Explained | M. I. T. ) d, v5 N5 U; ^

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International Symposium on Superconductivity | Sept. 25 - 27, 2001, Kobe, Japan , `5 Q9 c" E, y

Applied Superconductivity Conference | Aug. 4 - 9, 2002, Houston, TX / T0 C+ n$ r+ c. J- E! ]# F 3 ^7 Q+ M6 o0 }6 a ( \. j- W6 n4 X3 h; n! X

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yqm10507

超导好像与材料学有很大联系

zzwszj

对呀！

% O h( X& y' v+ D, a7 R" h

物理偏重于理论研究，材料注重产品的开发！

hxo1202

顶！

lipu_2003

那么多的乱码，怎么看。内容倒是应该很不错的[em06]