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    发表于 2009-10-15 11:47 |只看该作者 |正序浏览
    |招呼Ta 关注Ta |邮箱已经成功绑定
    本帖最后由 zzzlmn 于 2009-10-15 12:07 编辑 $ s0 ^) g) Q* D, w, J
    5 D- r4 H, @, [9 `1 N* B
    题目有点大,算是吸引眼球了,别拍我哈 ' {7 j# F6 C$ {$ l* ^# ^( E
    《数理方法》包括复变函数与偏微分方程两部分,《数理方程》只有偏微分方程一部分。下面就数理方程班门弄斧一下 # {2 L- F1 ^; M- @" S
    一、《数理方程》一般学校学的都是求一些特定方程(波动方程、热传导方程、拉普拉斯方程)的解析解! ?8 R) n$ q6 X( m! m1 P
    1.三类典型方程. ~- P) h6 ^; s+ n6 o7 A. q/ G' a5 b
    一维波动方程
    : i( R# A6 q' ~1 B8 @" I7 M( i: f8 Y8 j
    一维热传导方程
    & F+ A3 V6 Y  F6 [8 o2 i
    ) r- `# w: v& l# ^: N! i二维Laplace方程
    8 a) o* p9 g8 x, H1 _
    ; {4 ^# M! a$ d! N2.一般要求掌握两种题型* F/ k# h8 G0 j* G. Q6 p
    a)分离变量法解有界区域上的PDE的定解问题,! `9 L$ e) F( n3 J7 z7 Y
    前两类方程加上边界条件与初始条件、第三类方程只加边界条件没有初始条件,构成定解问题。主要是利用一些正交函数族(正余弦族,Bessel函数族...)类似于傅里叶级数的方法求解。
    . E0 m- I' o. A0 O8 H1 X7 g其中利用Bessel函数族的正交性解题的是二维波动方程、
    8 w. S4 j& o. W  }7 B* y  [& }" d0 }" {) m8 _* P( M4 I
    二维热传导方程5 J( ?" i) ?3 X! S( F, m- y( `

    8 u7 A$ \9 w. k$ c0 A! y8 h在圆型区域
    7 t3 ~7 z4 k/ ^, M8 \8 B+ G
    ) e$ q: [1 R) g" |8 F6 I上再加上初始条件- C7 a0 X! i! }( E
    ; X" i) a9 w- Q2 o
    的定解问题。其中波动方程有初始位移与初速度,热传导方程只有初始位移。
    9 o) M( |) K  l- N! e2 }$ o2 k' xb)积分变换法解无界区域上的PDE定解问题
    1 ~/ `% H" `# X" B; {前两类方程一般只有初始条件——和原方程一起构成的定解问题称作柯西问题,无明显边界条件,有时要用的自然的边界条件(有界性,周期性)用Laplace变换与Fourier变换解题。2 `' f( E: W3 S; v& }
    有时还要求掌握基本解的方法(最终还是积分变换法)Green函数法。
    * k+ T$ C* B. q  R4 A二、真正处理实际问题常用的是数值解方法。5 ~  s/ Q( o9 x: n, S
    要用PDE处理实际问题,建议在学完教材内容之后,自修一下《偏微分方程数值解》。
    # `9 n4 M  ~4 x& j3 M+ c0 v——————————————————————————————————————————
    & P& r, p, F7 W  `( R6 w本人只教过几年求解析解的方法,数值解也不懂。这个帖子算是抛砖引玉了。: F5 H' v; q2 n) M# C( a1 a

    2 x% P9 M; d/ x& M3 _' E——————————————————————————————————————————
    * R7 w* ?; p1 W& r+ [, l  i——————————————————————————————————————————
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    工程问题一般不能用解析解。一般用有限元方法,即通过数学描述,将连续问题进行离散化的通用方法。正在学习:; Y* ~7 d. T' k: u
    (英)O.C.Zienkiewicz、(美)R.L.Taylor著,曾攀等译,有限元方法(第5版)分三卷:第1卷 基本原理,第2卷 固体力学,第3卷 流体力学。北京 清华大学出版社2008年7月版。
    $ i% O# j- g; o! a; o索书号:O346.82/53-1
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